張慧星, 高 妍, 姚香娟
(中國礦業大學 數學學院 江蘇 徐州 221116)
本文研究基爾霍夫-薛定諤-泊松系統
(1)
變號解的存在性與多解性, 其中:x∈R3;a,b>0。 當a=1,b=0時, 系統(1)變為薛定諤-泊松系統,
(2)
從物理學的角度來看, 系統(2)廣泛應用于量子電動力學和半導體理論等領域, 可用來描述粒子在空間和時間上的運動規律, 代表了帶電粒子與靜電場相互作用的模型, 它存在駐波解。 關于薛定諤-泊松系統, 近年來最主要的研究集中于尋找它的非平凡解,也有一些學者研究了它的變號解情況[1-5]。文獻[6]利用下降流不變集方法結合抽象臨界點理論, 給出了薛定諤-泊松系統變號解的存在性和多解性。本文研究更一般的基爾霍夫-薛定諤-泊松系統解的存在性和多解性。
假設V∈C(R3,R+)滿足如下條件。
對于非線性項f, 我們有如下假設:
本文的主要結果如下。
定理1如果條件V0)和假設f1)~f3)成立, 則基爾霍夫-薛定諤-泊松系統存在至少一個變號解。 如果f(u)是奇函數, 則此系統存在無窮多個變號解。
下面給出φu的一些相關性質。
引理1[6]φu有如下性質。
1)φu(x)≥0,x∈R3;
2)存在與u無關的C>0, 使得
定義Sobolev空間
它的范數定義為
這是一個Hilbert空間, 內積表示為
我們定義算子
D(uv,uv)2≤D(u2,u2)D(v2,v2)。
把φ=φu代入系統(1), 可將系統(1)轉化為
(3)
定義E上的能量泛函I為
易知I∈C1(E,R),且?u,v∈E,
下面我們將證明方程(3)的變號解的存在性和多解性, 從而進一步得到基爾霍夫-薛定諤-泊松系統變號解的存在性與多重性。
我們引入輔助算子A, 用它來構造泛函I的下降流。 ?u∈E, 定義v=A(u)∈E是方程
(4)
的唯一解。 顯然,u是式(3)的解,等價于u是I的臨界點, 也等價于u是A的不動點。
引理3算子A是連續緊算子。
證令u∈E, 且定義
則J0∈C1(E,R)。 由假設f1)~f2)和注1,J0是強制、有下界、弱下半連續、嚴格凸的。 因此,J0有一個唯一極小值v=A(u)∈E, 它是式(4)的唯一解, 且A將有界集映成有界集。
接下來, 我們證明算子A是連續的。 取{un}?E,u∈E,且有un→u于E。 令v=A(u),且vn=A(un), 有
f(un))(v-vn)=I1+I2+I3。
對于I1, 由H?lder不等式及注1, 有
對于I2, 因|·|≤|·|E,由引理1和引理2, 有
C3‖un-u‖E·‖v-vn‖E。
設g1(t)=φ(t)f(t),g2(t)=f(t)-g1(t),則由假設f1)~f2)知, 存在C4>0, 使得對任意的實數s, 有
|g1(s)|≤C4|s|,且|g2(s)|≤C4|s|5。
因此,
綜上,
進一步,有
和
進一步,
綜上, ‖v-vn‖E→0, 即A是連續算子。
-(a+bM)Δv+V(x)v+φuv=f(u)
的弱解, 因此
考慮
由Fatou引理,有
下面證明
(5)
因為
由于在L4(R3)中,vn→v0, 有
此外
因為un→u于L4(R3), 當n→∞時, 且un,vn都是E中有界序列, 所以存在C7>0, 使得
由ε的任意性, 有
綜上, 由范數的等價性可知, 當n→∞時,vn→v0于E。 即A是緊算子。
注2若f是奇的, 則A也是奇的。
證明1) 因為A(u)是式(4)的解, 則
所以
2) 對任意φ∈E, 有
‖u-A(u)‖E·‖φ‖E。
所以, 對任意u∈E,
‖I′(u)‖=sup‖φ‖=1〈I′(u),φ〉≤
引理5?a0, 若?u∈E,I(u)∈[a,b],且|I′(u)|≥α, 則?β>0, 使得‖u-A(u)‖E≥β。
證明?u∈E, 由假設f3),有
因此, 有
(6)
成立,假設存在{un}∈E, 當I(u)∈[a,b],且|I′(u)|≥α時, 有‖un-A(un)‖E→0,n→∞。 則由式(6)知, {‖un‖E}是有界的。 再由引理4的2), 得出矛盾。
引理6?ε0>0,使得?ε∈(0,ε0), 有:
證明這里只證明引理6的1), 2)同理。 記u∈E為u=u++u-, 其中:u+=max{u,0};u-=min{u,0}。 對u∈E, 記v=A(u)。 由注1可知, 對任意q∈[2,6], 存在mq>0,使得
成立,且
由假設f3)和H?lder不等式, 有
dist(v,P-)‖v+‖E≤(v,v+)E≤δ‖u+‖2‖v+‖2+
Cδdist(u,P-)p-1)‖v+‖E。
因此, 有
dist(v,P-)≤C(δdist(u,P-)+Cδdist(u,P-)p-1)。
用K表示A的不動點集, 它也是I的臨界點集。 因為A僅是連續的, 我們需要在E0=EK上構造局部Lipschitz連續的算子B,B需具有A的主要性質。 有如下結論[11]。
引理7存在一個局部Lipschitz連續的算子B:E0→E, 使得
4) 若f是奇的, 則B是奇的。
我們采用包含下降流的不變集的極小極大方法證明系統(3)至少存在一個變號解。 首先, 引入一些基本結果。
令X是一個Banach空間,J∈C1(X,R),P,Q?X是開集,M=P∩Q,Σ=?P∩?Q,且W=P∪Q。?c∈R,Kc={x∈X:J(x)=c,J′(x)=0},且Jc={x∈X:J(x)≤c}。
定義1[10]假如下面形變性質成立, 若KcW=?, 則?ε0>0,使得?ε∈(0,ε0), 存在η∈C(X,X)滿足:
3)η(Jc+εW)?Jc-ε;
則對J來說,{P,Q}被稱為是可容許的在能量級c的不變集。
1)φ0(?1Δ)?P,且φ0(?2Δ)?Q;
2)φ0(?0Δ)∩M=?;
其中:Δ={(t1,t2)∈R2:t1,t2≥0,t1+t2≤1};?1Δ={0}×[0,1];?2Δ=[0,1]×{0};且?0Δ={(t1,t2)∈R2:t1,t2≥0,t1+t2=1}。 定義
其中
Q,φ|?0Δ=φ0|?0Δ},
則c≥c*且KcW≠?。
引理9若KcW=?, 則存在ε0>0,使得對0<ε<ε′<ε0, 存在一個連續映射σ:[0,1]×E→E滿足:
1) ?u∈E,σ(0,u)=u;
2) ?t∈[0,1],u?I-1[c-ε′,c+ε′],σ(t,u)=u;
3)σ(1,Ic+εW)?Ic-ε;
由引理10, 有
因此, 對足夠小的ε,
則
下面應用引理8去證明本文的結論。 我們只需再驗證引理8的2)和3)。
令ρ=min{‖tv1+(1-t)v2‖2:0≤t≤1}>0, 則‖u‖2≥ρR,?u∈φ0(?0Δ),且由引理10可知,對任意足夠大的R,φ0(?0Δ)∩M=?, 滿足了引理8的式2)。 由假設f3), 有F(t)≥C1|t|μ,?t∈R。?u∈φ0(?0Δ), 由引理1,
假設G:X→X是一個等距對合, 即G2=id,且?x,y∈X,d(Gx,Gy)=d(x,y)。 我們假設J在X上是G-不變的, 即對任意x∈X, 有J(Gx)=J(x)。也設Q=GP。 若?x∈F, 有Gx=F, 則X的子集F叫做對稱的。用γ(F)代表X
2)η°G=G°η;
3)η|Jc-2ε=id;
4)η(Jc+ε(N∪W))?Jc-ε。
則P被稱為對J來說是G-可容許的在水平c的不變集。
|x|≤1}→X滿足:
2)φn(?Bn)∩M=?;
且
Gφ(t),φ(0)∈M且φ|?Bn=φn|?Bn},
則?j≥2,cj≥c*,KcjW≠?,且當j→∞時,cj→∞。
引理13存在ε0>0,使得?0<ε<ε′<ε0, 存在一個連續映射σ:[0,1]×E→E滿足:
1) ?u∈E,σ(0,u)=u;
2) ?t∈[0,1],u?I-1[c-ε′,c+ε′],σ(t,u)=u;
3) ?(t,u)∈[0,1]×E,σ(t,-u)=-σ(t,u);
4)σ(1,Ic+ε(N∪W))?Ic-ε;
再由引理11, 當Rn足夠大、且ε足夠小時,
這滿足了引理12的3)。 選擇固定的Rn, 定義