電荷分布
- C4 F7 N／CO2 混合氣體中絕緣子表面電荷積聚特征
數。3 表面電荷分布特征3.1 CO2 中絕緣子表面電荷分布由圖5 所示的CO2在不同持續時間的+20 kV直流電壓作用下的絕緣子表面電荷分布圖可知：表面電荷密度達μC／m2數量級，即pC／mm2。絕緣子表面既有正電荷，也有負電荷，且正電荷占主導地位；大多數電荷分布區域位于外部法蘭附近，并且其密度隨著時間的增加而顯著增加；施加電壓120 min后，最大電荷密度達25 pC／mm2。圖5 CO2 中絕緣子表面電荷分布3.2 C4F7N／CO2 混合氣體中的表
實驗室研究與探索 2022年10期2023-01-27
- 高能電子輻照下介質材料內沉積電荷分布試驗研究
子誘發的沉積電荷分布特性是深層帶電效應的重要考量因素，決定了介質材料內部的充電程度，是靜電放電是否發生的判斷依據之一。脈沖電聲（pulsed electro-acoustic, PEA）法由Takada等于20 世紀80 年代提出[12]；后來Laurent 團隊將經典PEA 裝置改進為開放式PEA 裝置[13]，使其滿足電子輻射環境的測量要求，被廣泛應用于星用介質材料內部沉積電荷分布的測試。國內外多個科研團隊針對μm 級厚度的薄膜材料開展了電子輻照環境下
航天器環境工程 2022年6期2023-01-03
- 氦氣下介質阻擋放電表面電荷分布規律
不同材料表面電荷分布的差異[14]。Bogaczyk等對多脈沖DBD產生的殘余表面電荷進行了測量,通過表面電荷分布得到的氣隙電壓的時空發展,表明了表面電荷記憶效應保留了放電在空間上的不均勻性[15]。Mu等利用透射法探究了直流電壓下針板電極結構正、負電荷二維分布的不同，以及不同材料表面電荷分布的差異[16]。Wild等對介質表面電荷衰減過程進行了研究,研究表明:表面電荷衰減過程的時間在秒量級,且電荷極性與氣隙中氣體的相關參數(氣壓、氣體組分等)均會對表面電
西安交通大學學報 2022年10期2022-11-02
- 關于《有限長帶電導體直線的電荷分布》的商榷
電導體直線的電荷分布規律.作者首先利用帶電導體橢球面的面電荷分布公式，將其轉化為旋轉橢球面的面電荷公式，再在直線上用投影的方法證明了電荷線密度公式：(1)其中，Q是所帶電量(默認Q>0)，a是帶電線段的半長，x是導體上的點到中心的距離.第2種方法就是利用帶電橢圓面的電荷在直線上投影推導第2個電荷線密度公式：(2)第3種方法就是用圓環帶電導線在直線上的投影推導出第3個電荷線密度公式：(3)3個公式都在分母中出現根函數，可稱之為根式分布規律.但是各式系數不同，
大學物理 2022年6期2022-06-10
- 第一性原理研究氣體小分子吸附的石墨烯負載金屬原子體系
荷密度和自旋電荷分布變化，Mn 原子上分布著自旋向上的電荷，局部原子上自旋電荷分布的不對稱增加體系的磁矩(2.84 uB).計算發現: 不同金屬原子摻雜的石墨烯結構均具有很高的穩定性( ＞5.0 eV) ，將為石墨烯基金屬催化材料的設計提供重要參考.如圖1( d) -( f) 所示，不同種類金屬原子( Fe、Co 和Mo) 摻雜的石墨烯體系表現出差異較大的磁矩(0.13 uB，0.72 uB，1.91 uB) ，而Ni-gra、Pd-gra 和Pt-gra
原子與分子物理學報 2022年4期2022-03-04
- 采用周期邊界條件計算高壓交流輸電桿塔周圍電場的簡化方法
下的輸電線路電荷分布和輸電桿塔電荷后，對桿塔周圍區域電場進行計算。1 計算方法首先說明利用周期邊界條件求解輸電線路和桿塔電荷的計算要點和過程，然后對其進行簡化，減少計算量，提高計算效率。1.1 周期邊界條件計算方法考慮桿塔的影響時，需要搭建三維輸電線路和桿塔模型。設輸電線長度為L，將其劃分成M段有限長圓柱導體，匹配點選在輸電線導體段表面，線電荷單元位于導體的中心軸線上。以導體棒左端為坐標原點，沿著導體棒的中心線建立坐標系，則第m段的中點的坐標為ym，如圖1
南方電網技術 2021年10期2021-12-08
- 無限大非接地導體平板的靜電感應
問題中，雖然電荷分布在無限大區域，但是由于不涉及具體的電勢數值，所以仍然可以選擇無窮遠處為電勢零點，并不會造成電勢發散困難)，則電勢分布的定解問題為圖2 無限大非接地導體平板的靜電感應(9)(10)(11)(12)定解問題 (11) 與定解問題 (1) 相同，因此，它們的解也相同，即(13)定解問題 (12) 的解為(14)式中，b1和c1為待定常量.因此，定解問題 (9) 的解為(15)(16)(17)導體平板上表面的感應電荷總量為(18)定解問題 (1
大學物理 2021年11期2021-11-06
- 應用ABEEM方法計算含金屬離子Ga3+蛋白的電荷分布
大分子體系的電荷分布十分重要.楊等人根據密度泛函理論(DFT)和電負性均衡原理(EEM)發展了ABEEMσπ計算電荷方法(簡稱為ABEEM方法),可用于計算大分子體系的電荷分布[10-16]. ABEEM方法將分子電荷分解到了原子區域、σ鍵區域、π鍵區域和孤對電子區域.每個區域的選取都有實際的物理意義,而且點電荷會隨著周圍環境而浮動變化,能夠很好地體現體系的靜電極化現象.ABEEM方法引入了一個能夠反映氫鍵的特殊效應的氫鍵擬合函數,從能量和成鍵角度更合理地
遼寧師范大學學報（自然科學版） 2021年1期2021-04-02
- 富勒烯Li@C32的穩定性和振動頻率的理論研究
原子后碳籠的電荷分布及電荷轉移情況，對純碳籠及內嵌結構的原子的電荷分布進行統計分析，計算出碳籠上碳原子的電荷數的標準偏差(sq-c)以及內嵌Li原子的電荷數(qLi)并列于表1中。從分析結果來看，相對母體碳籠，內嵌物的碳籠電荷的標準偏差變小，表明內嵌Li原子后，碳籠的電荷分布更加平均，可能是內嵌后，結構更加趨向球形結構，突出碳籠的碳原子變少。從Li原子的電荷[q(Li)]來看，碳籠電荷向Li原子轉移，其中能量最低的內嵌結構Li@C32(D3)的電荷轉移最多
山西化工 2020年6期2021-01-10
- 磷脂分子POPE的浮動電荷分子力場
以表現體系的電荷分布或偶極矩等隨環境和結構的改變而發生的相應變化,因此，建立磷脂分子的可極化力場近年來受到關注.目前，主要有3種可極化模型:誘導偶極模型[9-11]、Drude諧振子模型[1,10,12-13]和浮動電荷模型[14-17].李國輝等人報道了基于誘導偶極模型的AMOEBA力場、磷脂雙層的1,2-二油?；?磷酸膽堿(DOPC)、1-棕櫚酰-2-油?；?磷脂酰乙醇胺(POPE)、1-棕櫚酰-2-油?；?sn-磷脂酰膽堿(POPC)和1,2-二肉豆
遼寧師范大學學報（自然科學版） 2020年4期2020-12-29
- 絲氨酸手性分子與離子單重低激發態特性的理論計算
分子和離子的電荷分布列于表2. 由表2可見： 1C和4C原子電荷分布隨手性分子俘獲電子數目的增加而增大, 5N,10O,13O,11H和12H原子電荷分布隨手性分子俘獲電子數目的增加而減小, 其中1C,4C,5N和12H原子電荷數值變化較大; 8C原子電荷分布隨手性分子俘獲電子數目的增加先減小后增加; 14H原子電荷分布隨手性分子俘獲電子數目的增加先增加后減小.表2 手性S-Ser分子和離子的電荷分布 2.2 手性S-Ser分子單重低激發態特性2.2.1
吉林大學學報（理學版） 2020年4期2020-07-18
- 淺談《大學物理》中的高斯定理在靜電平衡中的應用
平衡時導體中電荷分布情況往往十分復雜，而利用高斯定理則可以直觀的分析導體的電荷分布情況。1 實心導體的電荷分布首先分析最簡單的情況，也即是實心導體的情況。如圖所示，當體系達到靜電平衡時，由于附加電場的作用，導體內部的電場強度處處為零，也即是。此時，如果我們在導體內部選取一個如圖2所示的高斯面S，則，由高斯定理我們可以得到：高斯面內電荷量的總和也為零。因此，當我們可以得到導體內部處處無電荷存在，并且只能存在于導體表面。圖2：實心導體的電荷分布2 當導體中存在
科教導刊·電子版 2020年34期2020-02-23
- 學術研討論文選登電動力學典型例題拓展： 接地導體球置于均勻外電場中
由導體球表面電荷分布σ的特點可知：可以把導體球上的電荷的效應看作球心處的一個偶極矩為p的電偶極子。將偶極子形成電勢的表達式與φp比較可以得到導體球的電偶極矩p的形式。從電勢分布也可以得到電場E。上面談到的4個物理量(φ、σ、p和E)可以任意兩兩相互推導得出，如圖1所示。圖1 電場、偶極矩、感應電荷面密度和電勢之間關系2 由φ直接導出E、p和σ2.1 由φ直接導出E電場與電勢之間存在微分關系(2)將式(1)代入式(2)，并在球坐標系下求解，可得沿各坐標的分量
物理與工程 2019年4期2019-09-26
- 諧振子模型在金屬納米顆粒等離激元研究中的應用
峰值處對應的電荷分布)(f=0.169eV、γ=0.521eV、ω0=2.494eV)； (d)納米棒的縱向吸收譜(內圖為峰值處對應的電荷分布)(f=0.660eV、γ=0.121eV、ω0=1.859eV)金納米棒是一維棒狀納米顆粒，表現出具有光偏振依賴性的SPR性質——橫向SPR峰和縱向SPR峰，分別對應于其徑向和軸向。圖1(b)所示為光垂直入射到放置于空氣中(折射率設為n=1)的金納米棒顆粒(尺寸為40nm×10nm)的數值計算模型。金的介電常數采用
物理與工程 2019年4期2019-09-26
- 柔性直流電纜絕緣料及電纜結構設計研究
問題是要解決電荷分布測量問題，而絕緣空間電荷測量裝置的研制以及空間電荷陷阱能量的分析是其中的技術難點。通常在解決納米填料摻雜XLPE材料中的電荷分布問題時，可以通過物理或化學修飾等手段來解決材料間的相容性問題。研究指出，柔性直流電纜絕緣料中的電荷分布于體積電阻率呈正相關關系，且在空間電荷的影響下，運行中的柔性直流電纜經受的反極性沖擊電壓是電纜絕緣的關鍵因素。最后，基于以上研究成果開發出了耐高壓的柔性電纜絕緣結構。關鍵詞：柔性直流電纜；電纜結構；電荷分布；電
無線互聯科技 2018年6期2018-06-25
- 基于網狀靜電傳感器鼓泡流化床運行參數監測
參數如流速和電荷分布進行實時地監測。由于靈敏度高且分布均勻，網狀靜電傳感器被用來在實驗室規模鼓泡流化床上測量固體顆粒的速度廓形和電荷分布。固體顆粒的速度廓形是通過對上下游平面對應位置的靜電信號進行互相關計算得到的。網狀電極上的感應電荷可以通過靜電信號的均方根(RMS)估算。根據電荷重建算法，利用所有電極上的感應電荷重建截面處固體顆粒的電荷分布。研究結果表明：網狀靜電傳感器可以捕捉到鼓泡流化床床壁附近的下落顆粒；由于流化床內顆粒速度廓形的影響，傳感器中心處電
中南大學學報（自然科學版） 2018年4期2018-05-17
- 理清解決靜電平衡問題的思路
意電場對導體電荷分布的影響，除正、負電荷的分布，還有感應電荷電量的變化。如圖1所示中，導體在移近固定的正電荷的過程中，感應電荷有何變化？另外還有孤立帶電導體電荷分布及導體形狀對其的影響，孤立帶電導體的靜電荷由于靜電斥力的作用盡量分布在外表面，向外突出的地方曲率大且曲率為正，電荷分布較密，比較平坦的地方電荷分布較疏，向里凹進的地方，曲率為負，電荷分布最疏如圖5所示。二、描繪靜電平衡導體周圍空間的電場，分析場強和電勢了解了導體表面的電荷分布，學習了靜電平衡導體
課程教育研究 2017年50期2018-01-19
- 靜態中立體帶電導體電荷分布概率的計算及趨膚效應的詮釋
立體帶電導體電荷分布概率的計算及趨膚效應的詮釋北京北方長城光電儀器有限公司 徐衛星為了能夠了解導體內電荷的分布概況,利用麥克斯韋方程組中電場積分式,令其電場強度與閉環回路(或封閉空間)的積分和為零的理念,建立坐標模型和數學模型進行運算求得分布概率結果所采用的一種方法。麥克斯韋方程積分式；庫侖定律；導體內電場強度處處為零；電荷分布概率；趨膚效應引言上兩篇論文闡述了對線性帶電導體電荷分布概率的計算方法(發表在《電子技術與軟件工程》2016年16期第138頁 國
電子世界 2017年18期2017-09-30
- 處于靜態中帶電平面導體電荷分布概率的計算
帶電平面導體電荷分布概率的計算北京北方長城光電儀器有限公司 徐衛星為了能夠了解導體內電荷的分布概況,利用麥克斯韋方程組中電場積分式,令其電場強度與閉環回路(或封閉空間)的積分和為零的理念,建立坐標模型和數學模型進行運算求得分布概率結果所采用的一種方法。麥克斯韋方程積分式；導體內電場強度處處為零；電荷分布概率引言上一篇論文闡述了對線性帶電導體電荷分布概率的計算方法,本次繼續論述關于平面導體電荷分布概率的計算。( 上一篇論文發表在《電子技術與軟件工程》2016
電子世界 2017年17期2017-09-14
- 基于改進Landweber算法的靜電傳感器研究*
ida設計了電荷分布重建的EST系統，重建的算法采用了基于“Circle of Appolonius”的BP法和最小方差(least square,LS)法[3]。在以上應用于EST的常用算法中，LBP算法的不足之處在于靜電傳感器靈敏場的非線性機理；FLBP算法可提高圖像重建的精度，但使用比較繁瑣。在實際情況下，利用靜電傳感器獲得獨立的電荷測量值數很少，且其靈敏場的分布比較單一，敏感區域大都集中在電極附近，在使用以上算法時，EST的圖像重建精度較低。為了改
傳感器與微系統 2017年9期2017-09-11
- 靜電現象演示儀的制作研究
一節當中,靜電荷分布的相關教學內容具有抽象,講解難度大,學生相關生活經驗少,理解難度高的特點．盡管課本中的法拉第圓筒實驗在一定程度上能說明靜電荷在內外表面的分布問題,[1]以及尖端放電現象能說明尖端的電荷分布比較密集的特點;但是兩個實驗都存在著比較大的局限性．(1) 法拉第圓筒實驗的局限性.成功率低:在天氣相對潮濕的南方,電荷損失比較大,在電荷轉移的過程中,電荷損失又會比較多,所以在檢驗圓筒外表面電荷的時候,動作必須迅速,電荷稍縱即逝,成功率比較低．實驗不
物理教師 2017年4期2017-04-27
- 給定電勢導體球與極板體系的電勢與電場
感應，會導致電荷分布和空間電場發生改變，尤其是當導體球本身帶電的時候，情況會變得更為復雜。球體在均勻電場中，電場分布有嚴格的解析解[1-2]。但當導體球接近極板時，極板上的電荷分布會受到導體球上電荷的影響。計算了導體球接近極板時的情況，對于給定電勢的導體球，導體球上會帶有電荷，應用球上所帶的電荷量來確定球上的電勢。實際上，當導體球接近極板的時候，球與極板之間的電場不再是簡單的均勻電場和球的感應電場的疊加，因為極板上的電荷分布也發生了變化。此外，球與極板之間
黑龍江科學 2017年2期2017-04-21
- 二氧化碳分子密度泛函計算研究
；密度泛函；電荷分布采用Gaussian view軟件的繪圖模塊繪制二氧化碳分子的分子模型，繪制好之后點擊Clean，圖1為二氧化碳分子的Gaussian view圖[1]。圖1二氧化碳分子的Gaussian view圖1 密度泛函方法的選擇經過從頭算的HF/6-31G（d，p）方法幾何優化后的二氧化碳，再在密度泛函（DFT）的LSDA、BPV86、B3LYP、B3PW91、PBEPBE和HCTH計算方法下對二氧化碳分子進行再次幾何優化，同時計算單點能和頻
卷宗 2016年8期2016-11-15
- 靜電放電對羥胺穩定性影響的密度泛函研究
、電偶極距、電荷分布及分子總能量，并分析了HOMO能級、LUMO能級、能隙隨外電場變化規律，然后利用雜化CIS-DFT方法在相同基組下研究了外電場對羥胺分子前9個激發態的影響。結果顯示：分子的幾何結構、電荷分布與外電場的大小呈現強烈的依賴關系。隨著外電場的不斷增加，分子的總能量逐漸減小，偶極距逐漸增大，能隙逐漸減小。同時，外電場對羥胺分子的激發態的激發能、波長和振子強度都有一定的影響。羥胺；靜電放電；穩定性；密度泛函羥胺（Hydroxylamine，HA）
火工品 2016年2期2016-10-13
- 金屬離子對CHO細胞抗體表達及抗體電荷分布的影響
體表達及抗體電荷分布的影響張鑫濤 唐紅萍 趙亮 范里 劉旭平 繆仕偉 譚文松（華東理工大學 生物反應器工程國家重點實驗室，上海 200237）旨在深入認識金屬離子在中國倉鼠卵巢（CHO）細胞培養生產單克隆抗體過程中所發揮的作用。綜合考察了不同銅離子和鋅離子濃度下CHO細胞的生長、抗體的表達以及抗體的電荷分布情況。結果顯示，一方面，當培養基中銅離子濃度為120 nmol/L、鋅離子濃度為50 μmol/L時，最有利于CHO細胞的生長和抗體的表達。過高或過低的
生物技術通報 2016年8期2016-09-14
- 電勢的多級展開與對稱性的關系
590)研究電荷分布在小區域內的情況時，常用多級展開的方法.本文研究了對稱分布的帶電體的電勢場與電多極矩的關系，并用圖像的方法說明了電勢的各級展開多電荷勢的物理意義和疊加形式.從電多極矩的公式出發，分析了有對稱性的帶電體的電勢場與電多極矩的關系，并給出了對稱變換的正交矩陣.可以通過電荷分布的對稱性，迅速判斷多級展開的各級近似是否為零，并進而得到簡化的多級展開式.這對加深電多極矩展開內容部分的學習理解和具體計算十分有益.多級展開；電偶極矩；電四極距；對稱性1
物理與工程 2016年3期2016-08-31
- 從頭算和ABEEMσπ/MM對(CH3OH)n(n=3～12)和[Na(CH3OH)n]+(n=3～6)體系的研究
體系的結構、電荷分布和結合能進行研究. 依據從頭算結果構建上述體系的ABEEMσπ/MM浮動電荷勢能函數, 并確定相關參數. 結果表明, ABEEMσπ/MM所獲得的結構和結合能等均優于OPLS/AA力場, 并與從頭算結果相符, 其中鍵長的平均絕對偏差(AAD)小于0.004 nm, 鍵長、鍵角和結合能的相對均方根偏差(RRMSD)分別小于3.8%, 1.7%和6.8%; 電荷分布與從頭算結果的線性相關系數均大于0.99.從頭算; 原子-鍵電負性均衡浮動電
高等學?；瘜W學報 2016年8期2016-08-30
- 水中三氯生光降解產物的理論分析
子中各原子的電荷分布進行了計算，結果如圖1所示，三氯生分子中原子的靜電勢分布如圖2所示。圖1 三氯生分子中各原子的電荷分布從原子電荷分布圖中可以看出，1位上的C原子負電荷最大，為-2.199，同時從電子云分布圖上也可看出1位上的C-O鍵電子云密度最大，因而1位上的C-O鍵容易被缺電子的氧化性物質進行親電進攻，導致C-O鍵斷裂，形成氯酚類化合物。此外，三個C-Cl鍵中，2位上的C-Cl鍵電荷分布最不均勻，因而更容易斷裂而形成脫氯產物。從國內外文獻報道中得知，
山東工業技術 2015年18期2015-07-16
- 核電荷分布對類氫原子基態能量計算的影響
張小景，張永慧，張現周(河南師范大學物理與電子工程學院，新鄉453007)1 IntroductionAt present，researches on hydrogen atom and hydrogen-like ions have been very mature using Dirac equation. Many methods［1-4］have been used to calculate the atomic properties，especi
原子與分子物理學報 2015年3期2015-07-13
- 花朵“秒殺”昆蟲的絕密武器
科學家想看看電荷分布是否也對蜜蜂產生影響。他讓一些假花擁有同樣多的靜電荷，但電荷分布卻不相同。觀察發現，比起電荷均勻分布的花朵，蜜蜂更青睞那些電荷分布在花瓣邊緣上的花朵。研究還表明，蜜蜂在“拜訪”花朵的過程中，身上帶的部分正電荷與花朵上的負電荷中和了，使得花朵所帶的電荷減少?；ǘ浔话菰L的次數越多，所帶電荷就越少，靜電場也就越弱。這就相當于告訴后來的蜜蜂：“我的花粉已經被授得差不多了，你不用光顧啦?！泵鄯渫ㄟ^感知靜電的強弱，及時了解一朵花是否有授粉的必要，所
讀寫算·高年級 2015年8期2015-07-12
- 關于孤立導體在點電荷靜電場中的感應電荷分布情況探討
體表面的感應電荷分布情況，已經有一些理論推導和定性分析[3-7]。然而這些分析都沒有直觀的給出導體的感應電荷分布情況及其影響因素。本文通過有限元方法對點電荷靜電場中的孤立導體進行建模仿真，并定量分析其感應電荷的分布情況及其影響因素。2 靜電感應現象理論基礎通過查閱高等電磁理論可知，麥克斯韋方程組可以描述一切電磁場相關的物理規律，其中關于電場的高斯定理可以描述靜電場相關的現象。因而本文從電場的高斯定理出發，采用有限元方法建立二維模型對孤立金屬球在點電荷靜電場
電子世界 2015年24期2015-03-29
- ABEEM方法研究氣相中氯交換的SN2(C)反應
(C)反應的電荷分布.研究結果顯示：該反應的相對能量與碳原子或氫原子的相對電荷間存在很好的線性關聯，碳原子或氫原子的電荷分布與C—Cl及C—H鍵長存在很好的線性關聯，這表明中心原子碳及氫原子電荷分布在氯交換的SN2(C)反應中發揮重要作用.ABEEM方法； SN2(C)反應； 電荷分布以碳為中心的雙分子親核取代[SN2(C)]反應是一個最基本的化學反應，在有機和生物化學中起著非常重要的作用[1-9].各種實驗和理論都聚焦在研究背面進攻的反轉構型的SN2(C
沈陽化工大學學報 2015年1期2015-03-22
- 電荷體系在變化外電場中的能量(勢能）與受力
］分析了一定電荷分布的電荷體系在不變外電場(即當電荷體系在外電場中的位置發生變化時，外電場的分布情況和產生外電場的電荷分布情況不變）中的能量，即一定電荷分布的電荷體系在不變外電場中的勢能。這種情況下，一定電荷分布的電荷體系在外電場中的能量(勢能）就是電荷體系與外電場的相互作用能。但在實際中，一般情況下，一定電荷分布的電荷體系在外電場中的位置發生變化時，外電場的分布情況和產生外電場的電荷分布情況會隨之而發生變化，這里，我們把這種外電場簡單稱之為變化外電場，如
安陽師范學院學報 2015年5期2015-03-10
- 有限元計算方法中時間步長的Newmark處理
器的電極上的電荷分布情況與外加電壓激勵的關系，并對計算結果進行了分析.有限元方法;Newmark方法;電荷分布①0 引言有限元法(Finite Element Method，簡寫為FEM)是求解微分方程的一種有效的數值計算方法，用有限元法方法進行波動數值模擬有非常廣泛的應用.有限元法起源于固體力學的應用需求，其應用逐步擴展到熱傳導、計算流體力學、電磁學等不同領域，成為很重要的數值計算方法.由于有限元法對計算機資源消耗很大，一般在空間離散上采用了大小不同的矩
棗莊學院學報 2015年2期2015-02-07
- 平行板電容器帶不等量電荷的若干問題
不等量電荷;電荷分布 中圖分類號：G633.7 文獻標識碼：A ? ?文章編號：1003-6148（2015）1-0041-3人教版高中物理選修3-1第一章第8節電容器的電容一節第二段中說到：“把電容器的一個極板與電池組的正級相連，另一個極板與負極相連，兩個極板將分別帶上等量的異號電荷，這個過程叫做充電?！睆拇硕卧捴锌芍?，在用電池充電時，電容器將帶上等量的異號電荷。那么，電容器能不能帶不等量電荷。如果能，它們是不是也都分布在兩極板的內部。這時，電容容器的內
物理教學探討 2015年1期2015-01-29
- N2負流柱放電過程仿真
漸增大；初始電荷分布直徑大小直接影響流柱的發展速度；另外，對于負流柱放電，粒子密度梯度及電場分布隨外電場增大而增大。endprint摘要：采用粒子連續性方程耦合泊松方程構建氮氣放電流體模型，使用有限元法對該模型求解，獲得窄間隙（5mm）氮氣放電過程粒子動力學特性。由仿真結果可知：在均勻電場中，流柱頭部粒子密度隨放電過程的發展不斷增大；流柱頭部電子密度及電場強度隨初始電子密度的增加而逐漸增大；初始電荷分布直徑大小直接影響流柱的發展速度；另外，對于負流柱放電，
哈爾濱理工大學學報 2014年3期2015-01-04
- 水溶液中……配合物結構和性質的DFT研究
詞密度泛函；電荷分布；結合能；振動頻率中圖分類號TF111文獻標識碼A文章編號10002537（2014）04003804“氨浸萃取酸性電積”工藝[13]因具有可處理原料范圍廣，凈化負擔小，工藝流程短，環境污染小等優點而越來越多得受到人們的青睞.但該工藝用于鋅濕法冶金體系時，由于其鋅萃取率不高，限制了整個工藝在鋅冶金中的發展.因此，氨浸體系中關于鋅萃取機理的研究顯得至關重要，而了解氨浸溶液中的物種結構及其性質是研究其萃取機理的基礎.目前對氨性溶液中Zn（I
湖南師范大學學報·自然科學版 2014年4期2014-10-23
- 應用ABEEM模型研究非金屬硼化物的電荷分布*
金屬硼化物的電荷分布*楊忠志，汪建江(遼寧師范大學化學化工學院，遼寧 大連 116029)通過大量量子化學計算，擬合確定了非金屬硼化物體系模型分子的ABEEM參數.將這些參數應用到ABEEM模型中計算非金屬硼化物模型分子的電荷分布，計算結果顯示，ABEEM模型計算得到的電荷分布與從頭算計算的電荷分布都有很好的一致性.還計算了測試分子的電荷分布從而驗證了ABEEM參數的可轉移性，電荷分布變化的規律是在BF3，BCl3，BBr3，BI3分子中B原子電荷逐漸減小
吉首大學學報（自然科學版） 2014年6期2014-09-06
- 鈰離子與H2O和CO2分子相互作用的理論研究
的幾何參數和電荷分布以及相互作用的能量數據，計算結果表明Ce對反應物有影響，Ce活化了H2O和CO2分子.其中4價的鈰對H2O和CO2分子的影響更大.比較H2O和CO2與Ce離子在基態和激發態時的相互作用，發現相對高價的金屬離子對水和二氧化碳分子有較強的活化作用，激發態的配合物相互作用能量更高，但幾何參數與基態比較變化不大.說明鈰離子在反應體系中總體上是高價態時基態對反應物分子的活化能力強，低價時激發態相互作用能較大，說明鈰離子可能參與了光生電子的傳輸.鈰
赤峰學院學報·自然科學版 2014年13期2014-07-31
- 靜電平衡導體表面電荷分布的MATLAB模擬
平衡導體表面電荷分布.相比第三類文獻，我們不僅總結了研究對象在初始狀態改變時相應的變化趨勢，還以立體直觀的三維圖像呈現了感應電荷分布.1 處在點電荷電場中的導體球圖1中一半徑為R的導體球，距球心a(a>R)處有一點電荷q，求導體球表面感應電荷分布.圖1 處在點電荷電場中的導體球采用電像法[7]，表面的感應電荷分布為(1)取導體球半徑為0.1 m,點電荷距離球心分別為0.2 m,0.3 m,0.5 m,導體球表面感應電荷密度分布如圖2所示.由圖2可知，感應電
物理通報 2014年3期2014-06-27
- 電介質中極化電荷密度的計算
作用有關針對電荷分布具有一定對稱性的問題，分別利用這兩種方法分析了電介質均勻且內部不存在自由電荷、電介質均勻但內部存在自由電荷以及電介質不均勻且內部不存在自由電荷情況下介質內部的極化電荷密度，并通過實例加以詳盡的討論.極化率梯度；自由電荷密度；極化電荷密度0 引言當對電介質外加電場時，在電介質表面甚至內部會出現正負電荷，這種現象叫做電介質的極化.電介質上出現的極化電荷是其在電場作用下，內部電荷發生微小移動所造成的宏觀效果，電介質中的帶電粒子被原子或分子緊密
石家莊學院學報 2014年6期2014-05-02
- 豐中子奇A核37-47P自旋和宇稱的相對論平均場模型研究
（E/A）和電荷分布的均方根半徑（Rrms），同時也給出了最新發布的NUBASE2012核數據表中的結果。表1 25-47P的平均結合能和電荷分布的均方根半徑，以及NUBASE2012核數據表中的結果和31P的電荷分布均方根半徑的實驗數據表中31P的電荷分布均方根半徑的實驗值來自文獻[11]。另外，31P電荷分布的均方根半徑還有2個實驗結果，分別是3.193 fm和3.187 fm[12]。對比3套參數給出的平均結合能和電荷分布的均方根半徑以及NUBASE
天津職業技術師范大學學報 2014年1期2014-02-28
- 靜電場電勢零點選取原則的討論
下，對于場源電荷分布在有限空間內的靜電場的電勢零點選在無限遠處；場源電荷分布在無限空間內的靜電場的電勢零點選在有限遠處。1 電勢零點選取具有任意性從物理學角度看，電勢是一個相對量，參考點不同，各點的電勢不同。參考點改變，雖然要影響場中各點的電勢值，但并不改變電場。正因為不同的電勢可以描述同一電場，所以物理學上允許電勢零點選擇的任意性［1］。圖1 電勢分布函數圖像2 場源電荷的分布規律對電勢零點選取的影響雖然原則上電勢零點的選擇是任意的，但不是完全不受限制。
唐山學院學報 2014年6期2014-01-02
- 水二聚體間電荷轉移與分子軌道研究
聚體分子間的電荷分布。本文系統地研究了水二聚體在不同構象時的原子電荷分布以及分子軌道的變化情況，以便使水中氫鍵的本質特點表現得更加清晰。1 模擬參數與計算細節CPMD方法是在贗勢和平面波的基礎上具體實現的［3，8］，本文應用CPMD方法結合限定性動力學方法對水二聚體進行模擬。設定立方體盒子的邊長為L＝18.897 3a.u.。模擬采用BLYP的交換關聯泛函和范數不變的Troullier Martins贗勢近似。Kohn－Sham軌道在平面波基組下展開，能量
唐山學院學報 2014年6期2014-01-02
- WmBn(m+n≤7)團簇電子結構與光譜性質的計算研究
道上的NBO電荷分布.表1 WmBn (m+n≤7)團簇基態結構的自然電子組態和電荷Table 1 Natural electron configuration and atomic charge of the ground state structures of WmBn(m+n≤7) clusters因為每個原子處在不等價的空間位置,所受到的勢場不同,當一部分原子失去電荷,另一部分得到電荷就出現了電荷轉移現象.從表1發現,鎢原子的6s軌道上的NBO電荷
江蘇科技大學學報(自然科學版) 2013年4期2013-11-19
- 外電場下熱脈沖法測量聚丙烯薄膜中空間電荷
薄膜內部空間電荷分布,使熱脈沖法測量聚合物薄膜內部空間電荷分布更加快速有效.1 實驗原理(1)通過解一維熱傳導方程可以得到樣品內部的瞬時溫度[2](2)(3)αε是與溫度有關的介電常數,αz是樣品的熱擴散系數,S是樣品吸收熱量的面積,δT(z,t)表示樣品中溫度的增量,αP是與溫度相關的極化強度.E(z,t)是樣品中空間電荷形成的電場,是空間和時間的函數.P(z,t)是樣品的極化強度.圖1為在外加+100 V電壓下聚丙烯薄膜中的熱脈沖響應圖.對于非極性的聚
湖北大學學報(自然科學版) 2013年3期2013-11-19
- 應用ab initio方法和ABEEMσπ模型研究含鋁金屬酶＊
大分子體系的電荷分布及Fukui函數的計算，結果顯示，ABEEMσπ模型計算得到的電荷分布及Fukui函數與從頭算和實驗結論均有很好的一致性.還進一步計算分析了1L3R酶與絲氨酸結合前后的分子各區域的電荷分布，結果表明，Al3＋是1L3R酶的活性中心，根據結合后分子的Fukui函數可以得出絲氨酸會使1L3R酶的活性降低.另外，通過比較兩者結合前后Al3＋的廣義Fukui函數，證明了廣義Fukui函數可用于該體系分子間反應活性的比較，同時也說明利用ABEEM
吉首大學學報（自然科學版） 2013年5期2013-09-11
- 應用矩量法研究有限長帶電直導線的電荷分布
將對導體上的電荷分布產生影響［1］，有限長帶電直導線上的電荷分布并非均勻.本文采用矩量法［2～4］數值求解了有限長帶電直導線的電荷分布，討論了計算矩陣元的分段數對電荷密度數值解的影響.1 矩量法概述在電磁工程應用中，給定邊值問題的場方程歸結為如下算子方程已知邊界條件為式中，L為線性算子；g為已知激勵函數；u為待求函數.就積分方程而言，若對應于靜電場中帶電導線l′上的線電荷密度u＝τ（r′）分布問題，如給定該導線的電位g＝φ，則算子對函數u構造一個由有限個線
物理與工程 2013年2期2013-07-05
- 用鏡像法求解幾類典型靜電場問題的教學研究
任意邊界或者電荷分布的情形, 此類問題不存在解析求解方案, 這時只能借助計算機技術獲得數值解答. 盡管對于某些簡單規則的邊界形狀, 人們可以通過分離變量、積分變換、Green函數等方法求得問題的解析解, 可是計算過程通常冗長繁雜, 學生在學習時往往會因為缺乏直觀的物理圖景而感覺困難. 然而, 考慮到空間點電荷激發電場的Coulomb 定律和電勢的疊加原理卻十分簡單, 那么在某些簡單邊界形狀和電荷分布下, 靜電場(或電勢)也可以通過鏡像法求得[3—5].鏡像
湖南文理學院學報(自然科學版) 2013年1期2013-05-13
- 兩種繪制一維點電荷系電場線方法的比較
導體球面上的電荷分布，對兩種繪制一維點電荷系電場線方法進行比較，指出各自的優勢和不足.點電荷;接地導體球;電荷分布;電場線用電場線形象地描述電場，是幫助人們更好地理解電場的一種方法，文獻［1－4］提出了繪制一維點電荷系電場線的幾種不同方法，其中文獻［1－2］認為相鄰電場線對某個點電荷的夾角是等間隔的，文獻［3］認為相鄰電場線的C值之差是相等的.本文通過點電荷電場中接地導體球面上的電荷分布，對文獻［1］和文獻［3］兩種繪制一維點電荷系電場線方法進行比較，指出
河池學院學報 2011年2期2011-12-22
- 一個靜電問題的能量解釋
問題.能量；電荷分布；曲率；靜電平衡利用能量關系處理問題，思路簡明，適用面寬，是一種在大學物理教學中值得重視的方法.在一些大學物理教材和參考書中［1］，常以下面這個問題作為靜電平衡時導體表面的電荷分布與曲率的關系的一個例子.如圖1所示，用一根很長的細導線將兩個半徑分別為R1和R2的球形導體連接起來，并使這個導體系統帶電，所帶總電量為Q（＞0），求兩導體球表面的電荷面密度σ1、σ2與曲率半徑R1、R2的關系.圖1這里要作一些適當的近似.因導線很長，可認為這兩
物理與工程 2011年6期2011-12-21
- 平板電容器邊緣電場特性探究
平板電容器的電荷分布,可以計算平板電容器的電位和電場分布。為了求解方便,一般情況下將平板導體上的電荷分布視作均勻的,基于Schwarz-Christoffel變換,仿真求解平板電容器電場和電位分布。在實際情況下,平板導體上電荷分布并不是均勻的。本文討論線電荷密度為ρ的帶電長線在相距為r的點處產生的電位,然后利用Matlab仿真軟件,得出平板電容器上的電荷密度分布,最終給出空間電位分布和電場分布仿真圖形。從結果可以看出,平行板平均分塊數N越大,所得出的結果越
電氣電子教學學報 2011年4期2011-08-09
- 靜電平衡狀態下導體球的電荷分布
言孤立導體的電荷分布已經多有研究[1～2]，但靜電平衡狀態下導體電荷分布的定量研究稍顯少些[3]，尤其是導體接地與否對電荷分布的影響方面的研究.本文就是以導體球為例，通過求解空間電勢并利用導體邊界條件中電勢與電荷面密度的關系探討導體球在兩種典型電場中靜電平衡下的電荷分布[4].2 兩種典型電場中導體球的電荷分布2.1 無窮大勻強電場中不接地導體球的電荷分布假設不帶電的導體球放入如圖1所示的勻強電場中，導體外空間無電荷分布.圖1欲求該導體球的電荷分布，可求解
物理通報 2011年2期2011-01-24
- 原子凈電荷分布對乙烯基類單體聚合機理的判定
原子之間的凈電荷分布產生影響.所以當碳-碳雙鍵兩邊對稱或者其原子凈電荷之差較小時，如乙烯，則發生自由基聚合反應.而當碳-碳雙鍵原子之間凈電荷之差較大時，如：烷氧基、硝基等，其碳-碳雙鍵電子云密度變化較大，則發生離子聚合反應[3].而有些取代基，雖使碳-碳原子之間的凈電荷之差適中，但由于共軛作用，其電子流動性較大，而使分子三種聚合機理都可能發生.文獻檢索表明，用DFT來研究聚合機理的較少.正是由于DFT可以計算化合物的凈電荷分布，因此可以通過計算不同種類的乙
湖北民族大學學報(自然科學版) 2011年1期2011-01-18
- 基于格林函數聲表面波換能器的分析
數和電極上的電荷分布之間存在線性關系，所以可以由電極上的電荷分布計算出聲波的大小，可以把電極上的電荷分布看成產生聲表面波的源。格林函數表示如下[1]：其中 Ge( x)為靜電場部分， Gs( x,ω)為聲表面波部分，Gb( x,ω)為體聲波部分。在聲表面波器件中，由于換能器表面的機電耦合不是很強，其它作用比聲表面波作用弱得多，對表面換能起主要作用的是靜電荷。若其它作用省略，只考慮 Ge( x)，這種近似分析稱為準靜態分析，那么有：相應的格林函數 Ge( x
通信技術 2010年2期2010-08-11
- 管道輸送粉體粒子起電電荷分布實驗
粒子靜電起電電荷分布實驗系統，用相關分析儀器進行研究.圖1為實驗系統示意.實驗使用普通粉體粒子，中值直徑為7 μm，粒子質量密度為2.3×103kg/m3.為保證實驗粒子的連續供應(即在小流量下的粉體粒子也能持續流動)，首先對臺式供料器進行改進，使粉體粒子可在空氣裹攜下進入1個小的虹吸噴嘴.［5]粉體粒子被噴射器擴散后，進入1個內徑為4.6 mm的不銹鋼直管.直管長度有0.05 m，0.25 m，0.50 m，1.00 m 和2.00 m等5種規格.空氣的
上海海事大學學報 2010年1期2010-07-23