散射截面
- 基于FEKO 的雷達目標電磁散射特性分析
。飛機的雷達散射截面是影響飛機被雷達探測和識別的重要因素，一般來說，目標RCS等于單位立體角目標在雷達視線方向上的反射功率與目標表面電磁波功率密度之比，其大小決定了飛機在不同雷達探測條件下被探測和跟蹤的難易程度[1]。飛機的RCS 與雷達探測距離有關，通常情況下，探測距離和目標的RCS 成反比，目標的RCS 越小，探測距離就越短，探測性能越差。因此，在民航，搜救等場合中，需要保證飛機的RCS 值不要過低，以確保飛機可以被雷達及時發現和跟蹤。對于飛行任務而言
電子制作 2023年24期2024-01-16
- 基于中子均方位移守恒的平均散射角余弦計算
化區域的高階散射截面,并用于堆芯輸運計算中;2)產生均勻化區域的擴散系數,并用于堆芯擴散計算中。其中,擴散系數的精確計算一般需要用到高階散射截面[3]。因此,產生精確的高階散射截面是考慮均勻化區域各向異性散射的基礎。蒙特卡羅輸運計算方法[4]幾何處理能力強,基于連續能量模擬,可以直接考慮共振效應,計算精度很高,已在均勻化群常數的產生中得到了一定應用[5-8]。但是,蒙特卡羅方法在計算高階中子通量矩時統計漲落很大,一般以中子標通量為權重計算平均散射角余弦,帶
哈爾濱工程大學學報 2023年12期2024-01-08
- 水下振蕩渦流場聲散射與調制特性
用,分別采用散射截面和調制深度描述流場對聲場的影響程度。采用散射截面Σ描述聲場指向性及散射強度特性[13]:(7)式中:θ為觀測角度;r為觀測半徑。以渦流中心為圓心, 在圓周上對散射有效聲壓與入射聲壓之比的平方進行積分,為用來衡量流場對聲波散射作用的強弱。采用調制深度m[20]描述聲場某點處的包絡特征,用來衡量渦流場對聲場的調制作用強弱,渦流場無振蕩時,聲場不存在調制深度。調制深度m為:(8)式中:rmax為已調制波的最大振幅;rmin為最小振幅;pmax
哈爾濱工程大學學報 2023年8期2023-08-28
- CMS 8 TeV 頂夸克對實驗數據對CT18NNLO膠子部分子分布函數的影響
夸克對產生的散射截面進行精確測量對于量子色動力學（quantum chromodynamics，QCD）的發展具有潛在的推動作用［1-3］。歐洲核子研究中心的大型強子對撞機含有極高的粒子束質心系能量和高分辨率探測器，如超環面儀器（a toroidal LHC apparatus，ATLAS）、緊湊渺子線圈（compact muon solenoid，CMS）等，令粒子物理進入標準模型的精確測量時代。與此同時，也為精確研究頂夸克的物理性質帶來了前所未有的契機
浙江大學學報（理學版） 2023年3期2023-06-07
- 不同評價核數據庫對堆芯物理計算結果有效增殖系數的影響與分析
數據和熱中子散射截面S(α,β)數據[23]，NJOY21程序采用模塊化結構，由24個主模塊以及提供物理參數和計算的輔助模塊組成，生成一個連續能量點截面的中子核反應數據，涉及的主模塊包括MODER、RECONR、BROADR、HEATR、UNRESR、PURR、GASPR、ACER，熱散射截面S(α,β)數據的制作則還需要THERMR模塊。NJOY21程序模塊處理流程圖如圖1所示。模塊詳細內容介紹可參考NJOY用戶手冊[24]。圖1 連續能量點截面及慢化熱
科學技術與工程 2023年3期2023-03-15
- 多層膜結構載磁微泡聲散射特性*
,MMBs 散射截面隨SPIOs 濃度的增加出現先增大后減小的變化規律,指出可通過改變膜殼層內SPIOs濃度調控MMBs 的聲學特性.普通UCA 散射解析模型的研究已經非常充分,首先是針對無膜層的球形單個氣泡的散射模型,包括Anderson 模型、Clay-Medwin 模型及Ainslie-Leighton 模型等;考慮膜層性質包括黏彈特性、厚度等影響,進行了很多改進單泡模型的研究[19].其次是考慮泡間相互作用,建立多泡散射模型及其更新.Alexand
物理學報 2022年18期2022-09-30
- 大型強子對撞機上8 TeV頂夸克對實驗數據與希格斯玻色子總散射截面
粒子產生的總散射截面σH(gg→H)之間的關聯性2.1 用ATLAS數據更新的PDFs計算σH(gg→H)表1 用ATLAS數據更新的PDFs計算σH(gg→H)圖4 σH(gg→H)與頂夸克對產生的微分散射截面之間的關聯性橢圓圖圖5 σH(gg→H)與ATLAS頂夸克對產生的歸一化微分散射截面之間的關聯性橢圓圖3.1 用CMS數據更新的PDFs計算σH(gg→H)表2 用CMS數據更新的PDFs計算σH(gg→H)圖6 σH(gg→H)與CMS頂夸克對產
陜西理工大學學報(自然科學版) 2022年4期2022-08-17
- 共振拉曼效應和電子-聲子耦合對線性多烯分子共振拉曼光譜的影響
振效應對拉曼散射截面的影響(4)圖6 不同溫度下CC鍵拉曼散射截面從圖6數據中得到隨著溫度的降低共振效應和電子-聲子耦合作用下分子的拉曼散射截面明顯增加。 隨著溫度的降低， 紫外可見吸收光譜紅移， 使拉曼光譜中所用514.5 nm激發光更接近00吸收峰， 因此， 隨著溫度的降低共振效應對拉曼散射的影響最強， 使拉曼散射截面大幅增加， 應用[12](5)計算共振效應下分子的拉曼散射截面σ。 式(5)中A為常數(比例因子)，Γe為電子躍遷(00)的阻尼系數,
光譜學與光譜分析 2022年2期2022-02-17
- 基于第一性原理的氫化鋯熱散射律計算分析
。氫化鋯的熱散射截面，特別是氫化鋯中氫的熱散射截面對反應堆中子學計算有著重要影響，獲得高精度的氫化鋯熱散射截面是十分必要的。熱散射律數據是計算熱散射截面的基本數據。熱中子散射受材料晶體結構的影響較大，不同氫含量的氫化鋯會有不同的晶體結構，因此需根據氫化鋯實際晶體結構計算其熱散射律數據[2]。在基于聲子展開方法的熱散射律數據計算模型[3]中，基本的輸入參數是反映散射材料晶體結構特性的聲子態密度。對于ZrHx中氫的聲子態密度，1968年，Slaggie等[4]
原子能科學技術 2022年1期2022-01-27
- 等體積不同縱橫比水滴粒子的光學特性計算
顯著變化；而散射截面、不對稱因子和散射相函數則在任意方位角和波長下都對水滴粒子的縱橫比有較明顯的依賴。因此，由于光學特性對水滴粒子的縱橫比有較強的依賴性，由水滴粒子所組成的水霧的輻射傳輸特性會強烈依賴于水滴粒子的形狀。水滴粒子；離散偶極子近似法（discrete-dipole approximation, DDA）；光學特性；旋轉橢球體；縱橫比0 引言水滴是云霧的主要組成成分，在自然界廣泛存在，它對可見光、紅外和其他電磁波都具有較強的衰減作用[1]。水滴對
紅外技術 2021年8期2021-08-31
- 手征幺正方法討論a1(1260)性質
方法計算微分散射截面可以進一步從衰變寬度Γπ+f0(980)和Γπ+ρ0計算出相應的微分散射截面,公式為圖7 qmax=630 MeV,a1(1260)→π+f0(980) 的微分散射截面圖8 考慮P波修正后,a1(1260)→π+f0(980) 微分散射截面(左).a1(1260)→π+ρ0 的微分散射截面 (右)5 結果討論
曲阜師范大學學報(自然科學版) 2021年3期2021-08-26
- 近紅外可調輻射方向的非線性光學天線
O納米天線的散射截面和遠場輻射圖1(a)為ITO在近紅外波段1 000～1 650 nm下的折射率色散曲線[15]。使用Drude模型描述ITO的介電常數隨頻率變化：(1)(2)式中：χ(3)(ω)、χ(5)(ω)和χ(7)(ω)分別是三階、五階和七階非線性極化率；c3、c5、c7是簡并因子[15]；E(r,ω)是ITO內部的電場。通過迭代法[12]，求解非線性方程(即強度相關的折射率)[15,17]。ITO的折射率隨著強度的變化Δn為0.014～0.33
人工晶體學報 2021年7期2021-08-23
- Mie散射中遞推方法的比較
數計算歸一化散射截面、消光截面、后向散射截面的公式為：2 計算Dn的遞推公式從以上公式可以看出，影響Mie系數精度的關鍵是Dn的計算，其他參數都給了恰當的初值與遞推公式。當球為理想導體球時，Dn=i。對于介質球，目前計算Dn的主要遞推方法有以下幾種。1）倒遞推公式，即直接利用式(14)，計算散射、消光截面時取其前K項，K值可取為[17]：式中：INT[]表示取整函數。倒遞推起始點為：由此向下一直遞推到D1。2）正向遞推公式[16,20]。由式(14)可推出
裝備環境工程 2021年7期2021-08-16
- 加速器中子源大廳內散射中子分布的模擬
射中子的宏觀散射截面Σs可看作宏觀彈性散射截面Σ(n,n)和宏觀非彈性散射截面Σ(n,n′)之和[16]：Σs=Σ(n,n)+Σ(n,n′)(3)根據ENDF/B-Ⅵ.8[17]與式(2)、(3)，給出了空氣對16個中子能量點的總散射截面Σas以及彈性散射截面Σa(n,n)和非彈性散射截面Σa(n,n′)，結果如圖8所示。圖8中，當中子能量在7 MeV以下時，彈性散射截面Σa(n,n)近似等于總散射截面Σas，且遠大于非彈性散射截面Σa(n,n′)；當中子
原子能科學技術 2020年7期2020-07-14
- 雪花狀冰晶的毫米波散射特性
、衰減和后向散射截面并與等有效半徑的球形冰晶進行比較。結果表明，冰晶的散射特性依賴于粒子形狀、大小和電磁波頻率;散射在大冰晶中占主導地位，而吸收在小冰晶中占主導地位;雪花狀冰晶的吸收作用隨著冰云有效粒徑和微波頻率的增加而增加;在94 GHz、140 GHz頻率下用球形冰晶代替雪花狀冰晶，將會低估雪花狀冰晶的后向散射能力，尤其在大粒子區;而在220 GHz頻率下，用球形冰晶代替雪花狀冰晶，將會高估雪花狀冰晶的后向散射能力。關鍵詞： 毫米波; 雪花狀冰晶; 離
現代電子技術 2020年7期2020-06-15
- BeCl2分子的低能電子彈性散射研究
的碰撞過程及散射截面數據引起人們的興趣. 2003年，Colgan等人采用微擾畸變波方法計算了Be，Be+，Be2+，Be3+的基態和第一激發態的電離截面[2]. 在2010年，Hehr等人基于從頭算方法報道了Be2C的散射截面并利用NJOY代碼計算了其非彈性散射截面[3]. 2011年Chakrabarti 和Tennyson用R矩陣方法計算了e-BeH+的散射截面，報道了存在的Feshbach共振態[4]. 2017年，Darby-Lewis等人基于R
原子與分子物理學報 2020年1期2020-04-25
- 聲學隱身層結構對隱身性能的影響
隱身層結構的散射截面來定量評估聲學隱身層的隱身性能，并將計算結果進行對比分析。1 隱身層材料密度及聲速的計算變換聲學理論是通過不同空間之間的坐標變換關系，求出不同空間之間的物性參數變換關系，從而根據隱身物體的外形來設計聲學隱身層[19-20]。如果要將一個半徑為a 的剛性球通過內外半徑分別為a 和b 的隱身層覆蓋，并實現剛性球對聲波的隱身，需要做如圖1 所示的坐標變換，得到坐標變換關系r ′= f (r )。圖中的f 變換表示將左圖半徑為b的圓形區域映射壓
聲學技術 2020年1期2020-03-23
- LHCb =8 TeV的Drell-Yan-Z→e+e-數據對部分子分布函數的影響
程，此過程的散射截面來自以下5個硬散射過程：(1)(2)(3)(4)(5)LHCb探測器已經測量了質心能量為8 TeV 的 DY-Z-e+e-過程的總散射截面和微分散射截面[9]. LHCb數據(或者加速器的亮度)的實測亮度是2.0 fb-1，虛Z玻色子的快度范圍是2.0(6)本文的結構如下：首先，按照標準模型的費曼規則推導出DY-Z-e+e-過程的領頭階散射不變振幅和領頭階散射截面，進一步計算出一階微擾散射截面；接下來，利用 ResBos 計算此過程的二
杭州師范大學學報(自然科學版) 2020年1期2020-02-19
- 采用GRU模型的衛星RCS異常檢測
號體制，雷達散射截面積(Radar Cross Section，RCS)是窄帶雷達獲取的重要信息數據。衛星雷達散射截面積大小與其形狀尺寸、姿態以及雷達觀測角度等因素有關，因此雷達散射截面積時序數據可以作為衛星目標識別及其姿態異常識別的重要依據[3]。通過分析同衛星姿態敏感變化的雷達散射截面積時序數據，可以判斷出其姿態變化情況，進而對衛星目標異常情況進行判斷。在異常檢測研究中，提取特征質量直接決定了檢測效果的好壞。傳統的異常檢測方法需要借鑒經驗或實驗結果來人
西安電子科技大學學報 2019年6期2019-12-24
- 固體火箭尾焰雷達散射截面數值計算
要意義。雷達散射截面，是度量目標在雷達波照射下產生的回波強度的物理量，定義為目標在單位立體角內朝接收方向的散射功率與入射波在該目標上的功率之比的4倍，當雷達與目標距離足夠遠時，入射波可近似為平面波[11]。當雷達波頻率小于尾焰等離子體振蕩頻率時，雷達波將發生全反射，無法穿過火箭尾焰，如圖 1所示。計算此種情況下尾焰對火箭雷達散射截面的影響，可反映尾焰對雷達波遙測火箭的干擾作用。圖1 尾焰對測控信號的干擾示意Fig.1 Diagram of Interfer
導彈與航天運載技術 2019年5期2019-11-12
- 一種測量雷達散射截面參數現場校準方法
引 言雷達散射截面［1］參數反映了雷達目標對照射電磁波的散射能力，其參數測量準確性是評判武器系統隱身性能指標的重要依據。 雷達散射截面參數校準通常采用空心金屬球或龍伯球作為標準體［2］，結合雷達方程對雷達散射截面參數進行計算，通過實測值與計算值比對的方式實現。 該傳統方式具有一定的局限性，無法解決連續波雷達散射截面參數的現場校準的問題；采用高精度有源［3］接收、轉發模擬的方法可以很好地解決連續波測量雷達散射截面參數校準的問題。2 雷達散射截面參數校準原理
宇航計測技術 2019年1期2019-03-25
- Xe-NH(X3Σ?)體系的勢能面和冷碰撞動力學研究?
為,只有彈性散射截面與非彈性散射截面的比值超過兩個量級,感應冷卻才有可能成功[14].所以,從理論上對感應冷卻體系的冷碰撞動力學進行研究,對感應冷卻的可行性做出理論預期,是非常有必要的.雖然堿金屬原子是目前實驗上可得的最冷原子,但由于堿金屬原子與分子的相互作用勢普遍具有較深的勢阱和強的各向異性,且存在電子態的交叉,導致大的非彈性弛豫速率,因此超冷堿金屬原子感應冷卻分子被認為是不可行的[15].稀有氣體原子,可以被激光冷卻到超冷溫度,化學性質穩定,是另一類可
物理學報 2018年21期2018-12-09
- 光子與相對論麥克斯韋分布電子散射截面的蒙特卡羅計算方法?
速度分布電子散射截面的蒙特卡羅計算方法.給出了各步驟的具體實現辦法,推導了對應的計算公式,研究了相對論電子速率抽樣方法,編寫了光子與相對論電子散射的微觀截面的蒙特卡羅計算程序.開展了高溫全電離等離子體中,不同能量光子與不同溫度電子散射的微觀散射截面計算和分析.模擬計算結果顯示,在電子溫度低于25 keV情況下,本文方法與多重數值積分方法的計算結果非常接近;但隨著電子溫度繼續升高,二者差異逐漸增大并較明顯,經分析,可能是本文方法目前的電子速率抽樣偏差所致,希
物理學報 2018年21期2018-12-02
- 氮化鈾熱中子截面的第一性原理計算
UN的熱中子散射截面,并與傳統壓水堆的二氧化鈾(UO2)進行對比.結果表明:優化的晶格參數與數據庫符合較好,UN聲子態密度的聲子項和光子項較UO2的分隔更加明顯,定容比熱容計算結果與實驗值一致,基于該聲子態密度計算得到的UN中238U的非彈性散射和彈性散射截面比相同溫度下UO2中238U小,UN中N僅考慮了非相干散射部分,隨著溫度升高,UN彈性散射截面變小,非彈性散射變大,并在高能段趨于自由核散射截面.本文的研究結果填補了UN熱中子截面數據的缺失,為下一步
物理學報 2018年20期2018-11-28
- 大型強子對撞機中頂夸克對的產生
的領頭階微分散射截面；第2節，使用蒙特卡羅數值計算程序 MadGraph 計算該過程的次領頭階的歸一化微分散射截面，并研究該過程對膠子部分子分布函數的影響；第3節，進行了總結.1 頂夸克對的產生和微分散射截面計算在大型強子對撞機中，頂夸克對主要通過輕夸克-反輕夸克淹滅 (1)和膠子-膠子融合 (2) 產生，相應的樹圖費曼圖見圖1, 相互作用的拉氏量為(3)(4)其中，gs代表強相互作用耦合常數，p1和p2分別為初態的夸克和反夸克的四動量，p3和p4分別為末
浙江大學學報（理學版） 2018年6期2018-11-26
- 甲板舾裝件雷達波隱身分析與工藝優化
[1]。雷達散射截面(Radar Cross Section， RCS)是表征目標雷達波隱身性能的特征值。減小目標RCS的方法有:外形優化設計、隱身材料、有源對消和無源對消。其中，外形優化設計是利用不同外形具有不同雷達波散射性的特點來減小目標威脅方向上雷達散射截面，是艦艇雷達波隱身的重要手段，利用隱身材料吸收雷達波能量取得隱身效果[2]。艦船為系統工程，涵蓋功能各異的設備。通常不會直接對船舶整體進行隱身設計，而是將其拆分成不同部分，針對不同部分分別進行雷達
造船技術 2018年4期2018-09-27
- 武裝無人直升機雷達散射截面特性計算及分析
何豐澤雷達散射截面（Radar Cross Section，RCS）是反映目標雷達散射特性的一個重要參數。本文建立了某武裝無人直升機的兩種幾何外形模型，采用物理光學法和等效電磁流法作為雷達散射截面數值計算方法，計算了雷達散射截面特性并進行了對比分析，提出了改進武裝無人直升機雷達隱身特性的措施。近年來，無人駕駛技術的快速發展，無人機在現代戰爭中的發揮著越來越重要的作用。無人直升機作為無人機中重要的一類，它具有獨特的飛行性能及使用價值，正日益成為人們關注的焦點
無人機 2018年5期2018-09-10
- 旋磁各向異性非均勻球體電磁散射特性
體的雙站雷達散射截面，并與有限元法得到的數值結果進行對比，結果吻合很好，驗證了公式推導的正確性和有效性。最后給出了幾個新的算例，用于分析旋磁各向異性多層球體的物理特性以及在減弱和加強雷達散射截面中可能的應用前景。1 基本模型根據文獻[17]，旋磁介質球中的電磁場在球坐標系下可以表達為具有不同特征值kl的球矢量波函數的線性疊加，具體的H和E的表達式為：將文獻[17]用于研究徑向多層結構的旋磁各向異性球體。圖1為徑向多層非均勻球形結構的平面圖。層數N可以取任意
電子科技大學學報 2018年4期2018-07-19
- 高斯粗糙表面涂覆目標太赫茲散射特性
糙目標的雷達散射截面．對比分析了粗糙表面目標與光滑目標的散射結果，詳細討論了不同涂覆介質、不同涂層厚度、不同入射角度、不同頻率以及不同粗糙度的粗糙表面圓錐目標和錐柱目標的太赫茲散射特性．計算結果表明，在太赫茲波段目標表面的粗糙度對散射有顯著的影響．高斯粗糙面;表面粗糙目標;太赫茲;物理光學近年來隨著雷達目標特性研究的深入，相對于微波頻段雷達，太赫茲[1]雷達以其更高的空間分辨率和角分辨率具有更大的優勢，受到了越來越多的重視．太赫茲頻段相比于微波頻段頻率更高
西安電子科技大學學報 2018年1期2018-05-08
- 運用R矩陣方法研究低能電子與NO2分子的散射?
V以下的彈性散射截面.Curik等[7]在單中心展開法的基礎上,采用可分離的交換勢和模型相關/極化勢,計算了20 eV以下的積分彈性散射截面.Gupta等[8]運用R矩陣方法結合球復式光學勢計算了0.5–2000 eV的總截面.實驗上,Szmytkowski等采用線性衰減方法測量了電子與NO2分子在0.6–220 eV的散射截面[9],并且用電子能譜儀測量了在3–370 eV范圍內的積分截面[10].在入射能量小于10 eV以下時,不同方法得到的散射截面存
物理學報 2017年24期2018-01-18
- 基于OpenMC的多群截面庫制作及有效性驗證
及高階勒讓德散射截面以用于離散坐標輸運程序ANISN的計算。本文基于ENDF/B-VII.1和CENDL-3.1評價數據庫，利用OpenMC計算制作了ANSIN格式的多群截面并通過基準題的計算驗證計算結果的準確性。通過截面轉換程序的編寫，將OpenMC給出的堆芯各階勒讓德散射分量，堆芯中子能譜分布，散射、吸收反應率以及裂變中子產生速率等信息轉換為ANISN程序可讀取的截面庫格式。采用制作的截面庫利用ANINS計算有效中子增殖因子及堆芯中子通量分布。結果表明
核技術 2017年4期2017-04-20
- 主動雷達截面縮減理論與應用
行定位。雷達散射截面（Radar Cross section，RCS）是雷達隱身技術中最關鍵的概念，它表征了目標在雷達波照射下所產生回波強度的一種物理量，它是一個等效的面積，當這個面積所截獲的雷達照射能量各向同性地向周圍散射時，在單位立體角內的散射功率，恰好等于目標向接收天線方向單位立體角內散射的功率。人們在雷達散射截面的縮減技術方面做了不少工作。這本書討論了主動和被動雷達散射截面（RCS）評估技術，用來檢驗探測難度較大的航空航天飛行器。本書首先介紹了RC
國外科技新書評介 2016年8期2016-11-16
- 電磁超表面在微波和太赫茲波段雷達散射截面縮減中的應用研究進展
赫茲波段雷達散射截面縮減中的應用研究進展閆 昕1, 2，梁蘭菊1, 2*，張雅婷1，丁 欣1，姚建銓1*1. 天津大學精密儀器與光電子工程學院，天津 300072 2. 棗莊學院光電工程學院, 山東 棗莊 277160電磁超表面由于其獨特的電磁特性為調控電磁波提供了有力工具，合適地設計成編碼、隨機、相位不連續、完美吸收器等超表面，就能夠控制電磁波的散射以及反射特性，實現雷達散射截面的縮減。本文綜述了不同的電磁超表面利用漫反射或者吸收等特性實現在微波和太赫茲
光譜學與光譜分析 2016年6期2016-07-12
- 雷達散射截面積研究
065）雷達散射截面積研究李京娓（四川大學計算機學院，成都 610065）目標的雷達散射截面積對雷達工作性能的發揮影響很大。介紹雷達作用距離與目標雷達散射截面積的關系以及縮減目標雷達散射截面積的一些技術手段，此外還介紹一些簡單和復雜目標的雷達散射截面積特性，并進行實驗仿真。雷達散射截面；雷達作用距離；RCS縮減0 引言雷達的基本任務是探測感興趣的目標，測定有關目標的距離、方問、速度等狀態參數。雷達信號照射到目標上時，一般會朝各個方向折射或散射。這些散射波中
現代計算機 2016年8期2016-03-24
- 超聲造影劑微泡非線性聲學特性的數值仿真
，散射聲場和散射截面進行理論和數值研究，為獲取更清晰的圖像提供理論依據。結果表明：激勵聲壓的頻率在微泡的固有諧振頻率附近時，可以產生強的二次諧波散射聲壓。同時，提高入射聲強可以增大二次諧波散射截面, 但不能改變基波散射截面。超聲造影劑；非線性聲學特性；基波；二次諧波0 引言超聲造影劑的發展和應用，大大促進了醫學超聲的進展，使得醫學超聲進入了人體微循環系統的診斷和治療的新階段[1-2]。一方面，由于造影劑的聲阻抗特性與生物組織存在很大差異，因此，入射到微泡上
聲學技術 2015年6期2015-10-14
- 基于El Campo太陽雷達數據對太陽活動的周期性分析?
測太陽的雷達散射截面數據的變化存在200 d和540 d的周期變化,然后對這兩個周期進行了討論,并選取了較大的散射截面(≥20σ⊙)與Dst指數進行了對比分析.最后對El Campo太陽雷達實驗進行了總結,并展望了太陽雷達未來的發展.太陽:活動,太陽:日冕物質拋射,方法:Lomb–Scargle算法,技術:雷達天文學1 引言太陽是離地球距離最近、對地球影響最大的恒星.由磁場驅動的日冕物質拋射(Coronal Mass Ejection,簡稱CME)是太陽大
天文學報 2015年6期2015-06-27
- 激光場中量子散射三重微分散射截面的研究
散射三重微分散射截面的研究馮 露1, 張程華1, 雷琦暉1, 孫文儒2(1.遼寧大學物理系，沈陽 110036； 2.中國科學院金屬研究所，沈陽 110016)在量子散射框架下，對真實激光場引進多光子相互作用準靜態過程模型，考慮束縛-自由躍遷中電磁場的規范一致性及電子與激光場長程相互作用的極限，研究激光場對量子散射過程中三重微分散射截面的影響.多數共面非對稱情況下激光場對三重微分散射截面有提升作用，此外靶原子處于激發態時binary峰出現分裂，激光場對三重
原子與分子物理學報 2015年4期2015-03-23
- 線目標激光雷達散射截面測量計算方法
1 激光雷達散射截面概念當被測目標被激光照射時，能量從各個方向散射，散射場與入射場之和就構成空間的總場，散射能量的空間分布稱為散射方向圖，它取決于被測目標的大小、形狀和結構，以及入射波的f（頻率）、極化等。產生激光散射的物體通常稱為目標（target）或散射體。激光雷達散射截面的定義是基于平面波照射下目標各向同性散射的概念。入射激光的功率密度為：E'和H'分別為入射電場和磁場強度。故總功率為：如果物體將所有功率各向同性地散射出去，則在距離為R的遠處，其散射
河北農機 2015年9期2015-01-28
- 點目標LRCS測量系統研究
意義激光雷達散射截面（LRCS）延續了微波雷達散射截面（RCS）的定義，它是一種假想出來的面積，又可以叫做漫射平面或漫射標準件的幾何投影面積。它等同于一個無損耗的朗伯表面（Lambertiansurface），該表面在接收機和目標上產生的散射功率相同。這個截面從通過它的電磁波中截取能量，接收天線終端接收功率就等于入射波功率密度乘以暴露在這個功率密度中的天線有效面積，這個面積用σ表示[1]。目標LRCS的測量是研究目標雷達特征的必要手段。對目標的實際測量不但
河北農機 2015年9期2015-01-28
- 粒子在勢場中微分散射截面的理論計算
重要的，微分散射截面理論計算的研究成果則可為以上各領域實驗現象的解釋、可觀測量的預言提供大量的參考信息[1]。目前，大多數研究注重微分散射截面的數值圖表展示，雖然結果展示相對直觀清晰，但具體的理論推導過程暫不清晰[2-4]。針對這一問題, 我們根據經典量子力學和Born-Oppenheimer的方法，通過理論公式推導，計算出粒子在不同勢能函數下的微分散射截面和相移，為其在數值研究上做好鋪墊，更為散射過程的數值模型提供有效檢測方法，旨在使數值與理論方法得以相
重慶第二師范學院學報 2014年6期2014-09-07
- SH波在界面孔上散射的遠場解
SH波散射的散射截面對于承受穩態波SH波作用的界面孔，在一個周期T=2π/ω的時間間隔內，能流通量的時間平均值為：(20)式中:散射界面是指散射波遠場的總能量與入射波在單位面積上的時間平均能通量之比，將上述總散射能量與入射波在單位面積上的時間平均能通量(21)用γ表示這兩個能量之比(22)6 算例和討論本文計算和分析界面上橢圓形和帶有圓角的方形孔的散射遠場，映射函數ω(η)分別為(23)(24)式中：a和b分別為橢圓的長半軸和短半軸，R=(a+b)/2，m
振動與沖擊 2014年12期2014-09-07
- 氫化鋰熱化效應機理研究
的熱能相當，散射截面不單純與中子能量變化有關，還與散射介質的溫度及物理、化學性質有關，要精細研究LiH熱中子散射截面數據就需仔細分析LiH的晶格參數等。本文對氫化鋰熱化效應機理進行研究。1 LiH的慢化性能輕元素具有較大的平均對數能降ξ，因此，常用慢化劑材料一般選用輕元素。此外，慢化劑還應具有較大的散射截面，為描述慢化劑材料對中子慢化的綜合特性，引入該材料的慢化能力，慢化能力定義為ξΣs，Σs為宏觀散射截面。另外，從中子損失的角度考慮，顯然還要求慢化劑應具
原子能科學技術 2014年8期2014-08-08
- CENACE熱散射中子文檔的研制
尤其是熱中子散射截面的有效計算對求解精確熱譜、制作熱群常數、解決熱堆工程問題至關重要[1]。然而，目前能直接應用于工程的ACE格式的熱中子散射數據并不多，2008年，Little等[2]基于ENDF/B-Ⅶ.0數據制作了MCNP用的熱化數據庫ENDF70SAB。2010—2012年，國內基于ENDF/B-Ⅶ數據也分別制作了超臨界水堆及釷基熔鹽堆用的ACE格式的熱中子散射數據[3-4]。2012年，順應核能應用需求，中國核數據中心基于ENDF/B-Ⅶ.1庫采
原子能科學技術 2014年8期2014-08-08
- SiO2熱中子散射截面在空間堆事故分析中的應用
O2的熱中子散射截面數據仍采用自由氣體模型等較簡單的模型近似計算，導致SiO2熱中子截面與真實值有差別。特別是在分析空間反應堆墜落濕沙事故工況以及乏燃料地質儲存庫的臨界參數時，SiO2的熱化效應可能會影響空間反應堆墜落事故以及乏燃料地質儲存庫的臨界安全特性[1]。因此，需對SiO2的熱化效應進行評價。當反應堆發射失敗，意外墜入海洋、濕沙等環境中，冷卻劑全部喪失時，中子能譜會變軟，熱中子份額增大，導致反應性升高，反應堆可能重返臨界，從而給周圍環境帶來極大的安
原子能科學技術 2014年4期2014-08-07
- 一種新型高增益低雷達散射截面微帶天線
線的帶外雷達散射截面(Radar Cross Section， RCS)，但這些應用往往會影響天線的輻射性能．目前天線帶內雷達散射截面減縮(如超材料吸波體[4-8])成為研究的難點和熱點[9]．微帶天線具有剖面薄、體積小、重量輕、能與載體(如衛星、導彈等飛行器)的表面共形的優點，但其功率容量小、損耗(介質損耗和表面波損耗等)大，因此效率低、頻帶窄、增益低，從而大大減小了其應用范圍．通常采用天線陣列、超材料基板[10]、覆層[11-16]來提高微帶天線的增益
西安電子科技大學學報 2014年4期2014-07-11
- 太赫茲雷達散射截面測量中定標體的確定
·太赫茲雷達散射截面測量中定標體的確定楊 洋1，姚建銓2，鐘 凱2（1.承德石油高等?？茖W校河北省儀器儀表工程技術研究中心，河北承德067000；2.天津大學精密儀器與光電子工程學院激光與光電子研究所，天津300072）圍繞赫茲雷達散射截面定標體選定的內容開展了一系列工作，確定了適合作為太赫茲雷達散射截面標準體的工藝要求和加工方式，并先后對6種通過不同工藝加工成的太赫茲雷達散射截面的標準體材料進行了測試，分別測出半球反射率隨波長的變化關系，確定了適合作為太
激光與紅外 2014年10期2014-06-07
- 238Np全套中子數據更新評價
能區的非彈性散射截面顯得過大，且在考慮分立能級直接作用貢獻情況下，非彈性散射截面的大小和物理變化趨勢也不盡合理。國際評價庫中俄羅斯 ROSFOND-2010[4]的評價數據主要取自日本JENDL-3.3評價庫[10]，而緩發裂變中子數及相應的中子能譜取自JEFF-3.1評 價 庫[5]。JEFF-3.1 評 價 庫 取 自美國早期評價庫ENDF／B-Ⅴ中的數據，僅對裂變緩發中子數進行了簡單的更新。日本JENDL-4.0和美國 ENDF／B-Ⅶ.1[6]評價
原子能科學技術 2014年1期2014-05-26
- 平板形目標的量子雷達散射截面計算
標的量子雷達散射截面計算林 云(電磁散射重點實驗室,上海 200438)介紹了一種可以用于平板形目標的基于解析光子波函數的量子雷達散射截面計算方法。與之前相關研究中提出的方法相比,該方法避免了在球面上對一個劇烈變化的積分核的數值積分。該方法數值效率比相關文獻中給出的方法高,并且可以用于任意形狀的理想導體平板的量子雷達散射截面的仿真。量子雷達；雷達散射截面；光子波函數0 引言近年來,量子信息科學的分支量子通信和量子計算得到了長足的發展。處于量子糾纏態的微粒被
制導與引信 2014年4期2014-05-25
- 單軸各向異性球對任意方向入射平面波的散射
場，根據雷達散射截面在遠區的定義可計算散射特性：2 數值計算和討論如圖2所示，分別計算了三種不同傳播方向平面波入射情形下，單軸各向異性介質球在E面和H面上的雷達散射截面的角分布，同時給出了用三維電磁場仿真軟件（CST）數值模擬這三種情形下的散射結果.在E面和H面上的解析結果與CST數值模擬結果都吻合得很好，從而說明文章任意方向入射平面波的展開方法及對單軸各向異性介質球的散射理論及程序的正確性.當平面波入射方向不再平行單軸各向異性介質球的主光軸時，從圖2可以
電波科學學報 2014年4期2014-03-08
- 沙丘粗糙面的二次極化電磁散射*
后向單站極化散射截面 (a)背風面入射HH散射截面;(b)背風面入射HV散射截面;(c)迎風面入射HH散射截面;(d)迎風面入射HV散射截面以圖1(a)中的一般新月形沙丘為例,取入射電磁波頻率 f=1.3 GHz,沙丘的介電常數εr=5.1+0.1i[19],采用文獻[20]中的方法計算一次極化散射結果,圖6給出了電磁波分別沿迎風坡和背風坡入射的后向單站極化散射截面.對比圖6(a)—(d)中的極化散射差異,發現HH極化散射中二次散射結果在入射角小于30°的
物理學報 2013年14期2013-09-27
- 激光場背景下離子離化氫原子散射截面研究
研究二重微分散射截面(DDCS)［2］的情況，選取更加立體化、合理化的非共面非對稱實驗幾何條件，研究激光場對躍遷矩陣元和三重微分散射截面(TDCS)的影響.1 模型建立和矩陣元計算1.1 激光場中碰撞體系模型建立對于一級玻恩近似模型［3］，激光場輔助下非彈性散射的S 矩陣元可表示為:上式是激光場輔助下離子與原子散射單離化過程三重微分散射截面的出發點. 其中，V 為庫侖勢，表達式為:式中，Zp為入射粒子電荷數;Zf是有效屏蔽電荷數.采用均勻、線性偏振、單模的
沈陽工程學院學報（自然科學版） 2013年2期2013-07-17
- 角反射器的線性非均勻電磁波散射特性
為，對稱極化散射截面是隨距離快速減小的量，未充分認識到這類非均勻電磁波在微波探測中的重要性。本文主要在單位入射場條件給出目標非均勻電磁波散射截面的定義，指出其也可作為一種與觀測距離無關的特征極化量，并采用矩量法仿真角反射器的線性非均勻電磁波散射問題，比較分析不同情況下角反射器目標的散射截面。1 線性非均勻電磁波及散射特性實際上線性非均勻電磁波是普遍存在的，典型如天線在其方向圖凹點附近或快速變化區域輻射的電磁波，這里對偶極子天線方向圖凹點附近輻射的電磁波進行
制導與引信 2013年1期2013-04-20
- 弱耗散均勻回旋介質橢圓柱體的電磁散射
位長度的雷達散射截面(RCS)的表達式．為了解決馬丟函數子程序計算復數的難題,采用泰勒級數的一級近似將復數轉換為實數運算．計算了部分數值并討論了弱耗散介質對雷達散射截面的影響．電磁散射; 橢圓柱體; 弱耗散介質材料; 馬丟函數0 引言回旋介質是各向異性介質的一種特殊情況,而諸如等離子體、鐵氧體等材料都是一種回旋介質．等離子體是由電子、中子、離子和中性分子組成的混合氣體,存在于空間電離層、微波實驗室等環境周圍,并被廣泛應用于環境目標的隱身技術等方面．例如,學
淮陰師范學院學報（自然科學版） 2012年3期2012-11-08
- Vandemark-Chapron算法與Young算法聯合反演Jason-1雷達高度計海面風速方法研究
，確定了后向散射截面臨界點，當高度計后向散射截面大于等于該臨界點時采用VC算法反演風速，反之采用Young算法反演風速，統計試驗亦校準了Young算法因儀器參數不同而引起的觀測偏差。選取了Jason-1高度計經過珊珊臺風中心的一個個例進行試驗。試驗結果表明，單純使用VC算法使得反演結果嚴重偏低，校準后的Young算法進行20～40 m/s風速反演能夠有效的提高反演精度。分析過程中進一步證實了利用Young算法反演20～40 m/s風速的有效性。高度計; 風
海洋通報 2011年6期2011-12-28
- 一種快速計算雷達散射截面空域特性的方法
維導體的雷達散射截面(RCS)方面有著十分廣泛的應用。阻抗矩陣的填充和求解是矩量法中兩個計算量比較大的操作。目標的雷達散射截面與頻率f和角度(θ,φ)均有關系，采用MoM就必須在頻帶和角域內同時或分別求解矩陣方程。采用MoM逐點計算時，必須以一定的頻率和角度間隔在所給定的頻率和角域內逐點反復求解矩陣方程。當目標的感應電流分布隨頻率或入射角變化劇烈時，必須很小的頻率或角度間隔計算才能得到精確的結果，這意味著在整個頻帶或角域內矩陣方程求解次數的增加，勢必將占用
電波科學學報 2011年1期2011-05-29
- 情報雷達對隱身目標偵察的數據特點分析
計的，其雷達散射截面積很小，電磁隱蔽性很強。因此，目標回波的度量信息將大幅減小，難以反映出目標的真實面貌，給有源雷達的搜索、發現和目標識別帶來極大的困難。本文結合某隱身飛機模型的散射特性，對情報雷達對隱身目標偵察的數據特點進行了分析，雷達站只能在部分姿態下測得其斷續點跡，但不能對隱身目標連續自動跟蹤。1 目標隱身技術隱身技術又稱為低可探測技術，它是改變武器裝備的可探測信息特征，使其不易被雷達發現或發現距離縮短的綜合型技術。由雷達方程式（1）可知，雷達對目標
艦船電子對抗 2010年3期2010-06-28
- 艦載直升機旋翼后向雷達散射截面分析
旋翼后向雷達散射截面分析卞大鵬中國艦船研究設計中心軍事代表室，湖北武漢 430064通過準靜態法，建立計算模型，利用物理光學法和物理繞射理論，計算旋轉螺旋槳在不同入射角下的后向RCS值，分析旋轉螺旋槳的后向雷達散射截面與葉片扭角和葉片數量的關系。認為調整螺旋槳葉片扭角能改變RCS最大值出現方向；增減葉片可改變螺旋槳RCS變化周期，但不會改變RCS最大值。該研究結論對含螺旋槳飛行器的隱身設計具有一定的參考價值。旋轉螺旋槳；物理光學法；物理繞射理論；雷達散射截
中國艦船研究 2010年3期2010-06-07
- 單根任意長度箔條雙站散射截面積研究
為了獲得大的散射截面積，箔條長度一般被切割為入射波波長的一半。但半波長箔條的諧振峰都很尖銳，適用的頻帶很窄，其帶寬一般只有中心頻率的15%～20%[1]。為做到頻率的連續覆蓋，增大箔條彈頻帶寬度，一般采用混裝箔條彈。因此，研究任意長度箔條對單頻入射波的散射截面積就至關重要。而國內多數文獻都是基于整數倍半波長箔條散射截面積進行計算的[2-3]，文獻[4]利用逐次近似的方法得到了任意長度箔條后向散射截面積，但誤差較大，文獻[5]利用變分法研究了任意長度箔條的散
海軍航空大學學報 2010年3期2010-03-24