杜冬青, 劉樹德
(1.江蘇省徐州財經高等職業技術學校,江蘇 徐州221008; 2.安徽信息工程學院,安徽 蕪湖 241000)
Burgers方程是模擬激波傳播和反射的非線性偏微分方程,具體表達式為
它是Navier-Stokes方程中忽略壓力項后的簡化形式,被廣泛應用于流體力學、非線性聲學、氣體動力學等工程科學領域[1-3].取Burgers方程中的ν為小參數(記作ε),考慮如下初值問題:
(1)
(2)
其中u1,u2為常數,且u1>u2.由于方程(1)中小參數ε與最高階導數相乘,故(1)、(2)為奇攝動初值問題,初始條件的突變使得該問題的解在過渡層產生激波[4].
具有激波結構的解稱為激波解.一些學者利用匹配漸近展開法[5-8]尋求激波解的漸近展開式,但這種方法需要進行內、外展開式匹配的討論過程,且此過程相對比較復雜.為此,本文利用合成漸近展開法[9-15]構造問題(1)、(2)的激波解:首先,在激波位置兩側分別尋求具有邊界層性質的近似式;再使用銜接法將對應的曲面光滑地銜接,構成激波解的形式近似;最后,運用漸近展開理論分析解的漸近性質,得到一致有效的漸近展開式.
為簡單起見,只構造激波解的零次近似.根據激波結構性質,作變換
y=x-Ut,
(3)
代入問題(1)、(2),得
(4)
(5)
(4)式的退化方程為
(6)
變換(3)使得問題的解在y=0產生激波,任取y1<0和y2>0,在(6) 式兩邊對y從y1到y2積分,并利用邊界條件(5),得
由此解出激波的傳播速度
在變換(3)下,先將外展開式
代入問題(4)、(5),取零次近似,得
解得
(7)
其中每個vj(ξ,t)(j=0,1,2,…)滿足
(8)
和
(9)
將
u=W(y,t,ε)+V(ξ,t,ε)
代入(4) 式,取零次近似,得
(10)
由于u1>u2,故沿y增大的方向激波傳播速度減小,突變的條件使得校正項滿足
v0(0+,t)=-v0(0-,t)=a,
(11)
其中
當y<0時,方程(10)轉化為
(12)
(12)式兩邊從-∞到ξ積分,利用(8) 式,得
分離變量并兩邊積分,利用(11) 式,得
于是
(13)
類似地,當y>0時,方程(10)轉化為
(14)
(14)式兩邊從ξ到+∞積分,利用(9) 式,得
再由(11) 式,得
于是
所得結果與(13) 式相同.由(7)、(11)式,可得
w0(0-,t)+v0(0-,t)=w0(0+,t)+v0(0+,t)
利用銜接法,定義
在-∞ (15) 利用Cole-Hopf變換,可求得問題(1)、(2)的精確解[1]為 其中 按照以上形式的構造,知 u(x,t)=u0(x,t)+O(ε),ε→0. (16) 下面分析(16)式的一致有效性.令 故當t→+∞時, 從而 類似地,令 故當t→+∞時, 從而 綜上可得以下結論: h(x,t)→1,t→+∞. ii)若方程(1)中ε>0,且ε為小參數,則問題(1)、(2)為奇攝動初值問題.此時,對任意常數T>0,在u2T h(x,t)→1,ε→0. 進一步研究奇攝動初值問題,分x-Ut>0和x-Ut<0兩種情況討論. u0(x,t)=u2+EST,u(x,t)=u2+EST, 從而有 u(x,t)=u0(x,t)+EST,ε→0. u0(x,t)=u1+EST,u(x,t)=u1+EST. 從而有 u(x,t)=u0(x,t)+EST,ε→0. 可見,無論x-Ut>0還是x-Ut<0,總有 u2t 因此,得到如下結果. 定理1設u(x,t)是奇攝動初值問題(1)、(2)的解,則對任給的常數T>0,在u2T u(x,t)=u0(x,t)+O(ε),ε→0, 例1考慮奇攝動初值問題 (17) (18) 易得a=1,U=0,代入(15) 式,得 故對任給的常數T>0,問題(17)、(18)的解 在-T 例2考慮奇攝動初值問題 (19) (20) 令z=uet,則問題轉化為 此為問題(1)、(2)的類型,且a=1,U=1.代入(15) 式,得 從而 故對任意常數T>0,問題(19)、(20)的解 在0 Burgers方程用于研究激波的一個原型問題,應用領域極其廣泛.本文取Burgers方程中的常數為小參數,研究具有初值間斷的奇攝動問題.奇異攝動方法包括匹配漸近展開法、合成展開法、多重尺度法等經典方法,在于尋求一致有效的漸近解,把非一致有效的展開式變為一致有效的展開式.需要指出的是,這里所說的一致有效性具有應用數學的特征,沒有嚴格證明.由于本問題已經求出精確解,故運用漸近展開理論容易證明形式近似解的一致有效性,使得嚴密性分析得以簡化.2 解的一致有效性
3 示例
4 結語